Читать онлайн «Введение в технику ультравысоких частот»

МАССОВАЯ га БИБЛИОТЕКА ДА. КОНАШИНСКИЙ и СЯТУРЛЫГИН ВВЕДЕНИЕ В ТЕХНИКУ мьтвысож чмстот ГОСЭНЕРГОИЗДАТ ВОЛНОВОЕ ДВИЖЕНИЕ 1. В природе нет такой среды, которой не было бы свойственно волнообразное движение. 2. Временная или непрерывно изменяющаяся от положительного до отрицательного своего значения деформация среды, т. е. ее колебания, происходящие в каком-нибудь ее месте, последовательно передается в виде волн во все дру1 ие ее точки с определенной скоростью V. 3. Основной, самой существенной величиной всякого колебания является его период 7 —-время, затрачиваемое на совершение одного полного цикла колебания. По периоду Т определяется число цикдоз в секунду — число периодов / (герцы): /zz. ~ и круговая частота wzz2^/. Длина волны \ есть путь, пройденный за время Г: \ — v Г. 4> Период Т всякой колеблющейся системы зависит от колеблющейся ее массы и от ее упругости. Так, для пружинного маятника (груз, подвешенный к пружине) имеем: т V 1 m где с — коэффициент упругости и m — масса (р ~ сх, где р — сила, растягивающая пружину, и х — растяжение); для математическою маятника w гг 1/ -С где g — ускорение силы тяжести и /—длина маятника; для контура, составленного из катушки индуктивности L (генри) и емкости С (фарады) с* —1/ jL. , так как L эквивалентно массе, а 1, С — упругости. 5. Сумма кинетической и потенциальной энергии в колеблющейся системе (консервативной, не рассеивающей энер1ии в пространство) является величиной но:гоянной. 6. При синусоидальных колебаниях положение частицы определяется величиной х =. х0 sin M, где *0-—амплитуда колебания. Тогда их й~х скорость v — -т7 =• w. v0 cos со* и ускорение а := -~r-j- —— wx^ sin u>£. Гак как действующая сила (в данном случае—сила упругости) должна быть пропорциональна ускорению, ю можно сказать, что при колебаниях системы (при одинаковых л:,,) развивающиеся в системе усилия пропорциональны квадрату частот; Р = и>"2лг0, т. е. резко возрастают с частотой. 7. Простейшее колебание частицы—вдоль по прямой. В общем виде колебания могут происходить одновременно вдоль каждой из координатных осей XYZ. Результирующие смещения, скорости и ускорения нахо1Ятся по правилу сложения векторов. При колебании в плис- кости траектория движения будет эл шпсом (эллиптическая поляризация), который может быть, как частный случай, кругом (круговая поляризация) или прямой (прямолинейная поляризация). 8. Скорость распространения волнообразного движения v в любой среде зависит от ее плотности Ь и упругости Е:и> — Е/д. При поглощении средой энергии волн "скорость их движения v начинает зависеть от их периода Т: наступает „дисперсия" волн. См. продолжение на стр. 3 обложки. ^СР^ИА0Я БИБЛИОТЕКА ПОД ОБЩЕЙ РЕДАКЦИЕЙ АКАДЕМИКА Л. И. БЕРГА Выпуск 95 Д. А. КОНАШИНСКИЙ и С. Я. ТУРЛЫГИН ВВЕДЕНИЕ В ТЕХНИКУ УЛЬТРАВЫСОКИХ ЧАСТОТ Рекомендовано Управлением технической подготовки центрального комитета Всесоюзного совета добровольного общества содействия армии в качестве пособия для радиоклубов ГОСУДАРСТВЕННОЕ ЭНЕРГЕТИЧЕСКОЕ ИЗДАТЕЛЬСТВО МОСКВА 19 51 ЛЕНИНГРАД Книга дает в сжатом виде перечень главных свойств электромагнитных волн улыравысоких частот и той аппаратуры, которая применяется при их эксплоатации.